Импульс молекулы, ударившейся о движущуюся или нагретую поверхность (равный mv, где v — скорость молекулы после удара), превышает среднее количество движения остальных молекул. Тогда суммарный импульс молекул, покидающих поверхность единичной площади в секунду, будет равен mvv, где V—-частота ударов молекул об эту поверхность.

Согласно кинетической теории газов, частота ударов молекул о поверхность единичной площади связана с давлением и температурой уравнением

(4.6)

Для двух поверхностей (1 и 2), расположенных на расстоянии й друг от друга, много меньшем длины свободного пробега молекул, перенос молекулой импульса от одной поверхности к другой определяется выражением

(4.7)

Таким образом, перенос импульса линейно зависит от давления, а нижнего предела измерения давления с теоретической точки зрения не существует.

Для случая, когда одна поверхность перемещается относительно другой со скоростью и, уравнение (4.7) принимает упрощенный вид:

(4.8)

С другой стороны, если температура одной поверхности T1 превышает температуру окружающей среды То, то, согласно кинетической теории газов, скорость переноса импульса равна

(4.9)

Отметим, что величина В не зависит от молекулярной массы газа.

В результате переноса импульса на поверхность будет действовать сила, измеряя которую, можно определять давление. Поскольку при низких давлениях величина указанной силы слишком мала, для ее измерения определяют работу этой силы > в течение некоторого длительного промежутка времени при условии, что все остальные силы, действующие на поверхность, пренебрежимо малы.

На этих идеях, впервые выдвинутых в, начале века, основаны динамические вакуумметры, работающие по принципу переноса импульса от движущейся поверхности, и радиометрические, работающие по принципу переноса импульса от нагретой поверхности. Было создано большое число разнообразных вакуумметров этого типа, хотя, как сказал один из разработчиков, в течение всей их долгой, истории эти вакуумметры больше конструировались, чем использовались.